理想氣體狀態(tài)方程在不同過(guò)程中可以有不同的微分表達(dá)式，式
表示（）。
A.等溫過(guò)程
B.等壓過(guò)程
C.等容過(guò)程
D.絕熱過(guò)程
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波長(zhǎng)為λ的單色光垂直入射在縫寬為a＝4λ的單縫上，對(duì)應(yīng)于衍射角
＝30°，單縫處的波陣面要?jiǎng)澐值牟◣?shù)目為（）。
A.2個(gè)
B.4個(gè)
C.6個(gè)
D.8個(gè)
A.自然光
B.部分偏振光
C.全偏振光
D.不能確定其偏振狀態(tài)的光
A.30°
B.45°
C.60°
D.90°
A.振幅相同，相位相同
B.振幅不同，相位相同
C.振幅相同，相位不同
D.振幅不同，相位不同
A.它的勢(shì)能轉(zhuǎn)換成動(dòng)能
B.它的動(dòng)能轉(zhuǎn)換成勢(shì)能
C.它從相鄰的一段介質(zhì)元中獲得能量，其能量逐漸增大
D.它把自己的能量傳給相鄰的一介質(zhì)元，其能量逐漸減小
最新試題
（2005）理想氣體向真空做絕熱膨脹，則：（）
一平面簡(jiǎn)諧波的波動(dòng)方程為y=0.01cos10π（25t-x）（SI），則在t=0.1s時(shí)刻，x=2m處質(zhì)元的振動(dòng)位移是：（）
（2008）有兩列頻率不同的聲波在空氣中傳播，已知ν1=500Hz的聲波在其傳播方向相距為ι的兩點(diǎn)的振動(dòng)相位差為π，那么頻率ν2=1000Hz的聲波在其傳播方向相距為的兩點(diǎn)的相位差為：（）
（2007）某理想氣體在進(jìn)行卡諾循環(huán)時(shí)，低溫?zé)嵩吹臏囟葹門，高溫?zé)嵩吹臏囟葹閚T，則該理想氣體在一次卡諾循環(huán)中，從高溫?zé)嵩次〉臒崃颗c向低溫?zé)嵩捶懦龅臒崃恐葹椋海ǎ?/p>
（2007）在麥克斯韋速率分布律中，速率分布函數(shù)f（v）的意義可理解為：（）
（2013）在波長(zhǎng)為λ的駐波中，兩個(gè)相鄰波腹之間的距離為：（）
（2013）一橫波沿一根弦線傳播，其方程為y=-0.02cosπ（4x-50t）（SI），該波的振幅與波長(zhǎng)分別為：（）
某單原子分子理想氣體進(jìn)行卡諾循環(huán)時(shí)，高溫?zé)嵩礈囟葹?27℃，低溫?zé)嵩礈囟葹?27℃。則該循環(huán)的效率為：（）
（2013）一列機(jī)械橫波在t時(shí)刻的波形曲線如圖所示，則該時(shí)刻能量處于最大值的媒質(zhì)質(zhì)元的位置是：（）
（2009）一個(gè)氣缸內(nèi)有一定量的單原子分子理想氣體，在壓縮過(guò)程中對(duì)外界做功209J，此過(guò)程中氣體的內(nèi)能增加120J，則外界傳給氣體的熱量為：（）